平板上的边界层如何形成
当流动的流体遇到固体表面，贴着表面会形成一层被拖慢的薄层——边界层。本图跟着这层流体走完一整块平板：它在最前缘几乎看不见，先保持平滑的层流，随后跌入湍流并一路变厚。
发生的顺序
自由来流
→
前缘
→
层流
→
转捩
→
湍流
当流动的流体遇到固体表面，贴着表面会形成一层被拖慢的薄层——边界层。本图跟着这层流体走完一整块平板：它在最前缘几乎看不见，先保持平滑的层流，随后跌入湍流并一路变厚。
只要流体掠过固体表面，紧贴表面的那部分流体会粘在壁上。再往外一点，流体会被带着走；更远处，它才恢复成主流的全速。这段速度发生变化的薄区，就是边界层。它是摩擦真正起作用的地方，也决定了阻力、传热，以及流动最终在哪脱离壁面。
自由来流从左侧扫入。在平板前缘，边界层几乎为零厚度，然后一路向右变厚——那条标着 δ 的虚线描出的就是它不断抬升的上界。前段是层流：流线笔直、井然有序。到了标出的转捩点，流动变成湍流，流线起伏、出现旋转的涡旋。四个淡色小图形是速度剖面，显示速度如何从贴壁的零向上升起；越往下游，剖面越高越饱满，而紧贴平板处始终留着一层极薄的层流底层。
边界层决定机翼、船体或管壁产生多大阻力，决定表面散热的好坏，也决定流动何时会脱离表面而失速。设计平板、翼型或换热器，很大程度就是在管理这层流体：让它在哪儿保持层流、又会长到多厚。
在平板之上较高的地方，流体以均匀的速度前进，这个速度称为自由来流。这里离表面还很远，摩擦不起作用，流线笔直、间距均匀。
在平板最前端，无滑移条件开始起作用：与固体接触的流体几乎静止不动。被拖慢的流体只是一层极薄的膜，所以边界层从几乎为零的厚度起步。
再往下游一点，这层流体仍然平静有序。流线沿平滑、互不相交的平行层滑动，速度剖面是一条规整的曲线——远离壁面最快，贴壁处为零。这里摩擦损失很低。
摩擦不断把能量送进近壁流体，细小的扰动开始被放大而不是衰减。到了转捩点，整齐的层流层崩溃，流动转为湍流。
过了转捩点，这层流体充满翻滚的涡旋，把快慢流体搅在一起。这会把更多动量带到近壁处，于是速度剖面变得饱满、边界层也更厚——代价是摩擦损失急剧上升。此时仍有一层极薄的层流底层，紧紧贴着壁面。
它就是紧贴壁面、被摩擦拖慢的那层薄薄的流体。贴壁处流体几乎静止，离壁越远速度逐渐升高，直到与外面快速的主流相同。
因为存在无滑移条件：与壁面接触的流体会粘在壁面上。平板刚开始的地方，被拖慢的流体还只是一层极薄的膜，所以边界层几乎从零厚度起步，再从这里往下游生长。
摩擦不断把流动往后拖，这种减速影响会从壁面往外扩展得越来越远。所以受壁面影响的这层流体，沿平板向下游会持续变厚。
平静的层流薄膜里的细小扰动不断放大，直到它崩溃。过了这一点，边界层变成湍流，充满翻滚的涡旋，把快慢流体搅在一起。
即使在湍流边界层内部，紧贴壁面仍有一层极薄的流体粘在壁上，保持平滑有序。这层流底层正是摩擦与传热发生的主要位置。