空气掠过一块平板，紧贴板面形成一层被拖慢的薄流体。 拖动速度滑块，看这层流体在由平滑转为湍流的同时如何变薄。
流体掠过固体表面时，摩擦会让紧贴壁面的那层流体几乎静止，这一层被拖慢的流体就是边界层。它的速度从壁面处的零一路升高，到边界层外缘才达到自由流速度。
这个模拟器把一块平板放进稳定的气流里。边界层从前缘开始，向下游逐渐增厚，途中还可能改变性质。
边界层决定了阻力、传热，以及流动会不会从壁面分离。它虽然很薄，却左右着工程师关心的许多行为。
两个要点最关键：在当地雷诺数越过临界值之前，边界层一直是层流；一旦转捩为湍流，它的增厚速度会远快于层流阶段。
在平板上方较远处，空气未受扰动，以你设定的自由流速度 U∞ 运动。这个速度，加上沿平板的距离，共同决定了后面的一切。
当地雷诺数等于速度乘以距离再除以运动粘度。它在前缘很小，向下游稳定上升，反映边界层已经发展的时间有多久。
只要雷诺数低于约 50 万，边界层就平滑有序，称为层流。越过这个临界值后流动变为湍流，转捩点正是这一变化的位置。
湍流对流动的掺混远比平滑的层流剧烈。转捩之后边界层增长得更陡，速度剖面也更饱满，靠近壁面处上升得很急。
平板末端的标注给出当地厚度 δ(x)。提高自由流速度会提升雷诺数、把转捩点推向上游，出口处的边界层因此更薄。
它是紧贴壁面、被摩擦拖慢的一层薄薄的流体。壁面处速度为零，到边界层外缘才重新升回到自由流速度。
流体流得越远，摩擦作用的平板越长，被拖慢的流体就越多，边界层随之增厚。在层流段，它按距离的平方根增长。
它是当地雷诺数超过约 50 万的位置，边界层也在这里从平滑的层流转为湍流。转捩之后，边界层增厚的速度明显加快。
速度越高，平板上每一处的雷诺数都越大，转捩点被推向上游，同样长度的平板上边界层就更薄。
每条曲线表示某个位置处速度随高度的变化。层流剖面是一条平缓的抛物线，湍流剖面更饱满，靠近壁面处上升得更陡。
不是。边界层相对平板长度非常薄，图中把垂直方向放大了约 15 倍，才让它的形状看得出来。